A米散射理论对瑞利散射同样适用
B满足米散射的粒子比瑞利散射大
C米散射的后向散射小于前向散射,但仍大于瑞利散射的后向散射
D米散射是瑞利散射的特殊形式
在满足米散射前提下,雷达波长λ一定时,质点半径r越大,与入射波能流方向之间的夹角为0°的散射在全部散射能量中所占得比重越大。
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雷达截面可以理解为假设质点在各个方向的散射功率都与后向散射功率相同时,小球各个方向的总散射功率与入射波能流密度之比。
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如果用θ表示某方向散射波与入射波能流方向之间的夹角,雷达气象学把质点在θ=180°方向上的散射叫()。
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小球质点对入射电磁波的瑞利散射在各个方向上的能量分布,表述正确的是()。
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如果用θ表示某方向散射波与入射波能流方向之间的夹角,雷达天线接收到的是质点散射中θ=()°方向上的哪一部分能量。
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在满足瑞利散射前提下,雷达波长λ一定时,质点半径r越大,散射越强。
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在满足瑞利散射前提下,半径r一定的小球质点,()。
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在满足瑞利散射条件下,干冰球散射的回波强度只有同体积水球回波强度的五分之一。
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在满足瑞利散射条件下,()是单位体积内云雨粒子直径六次方的总和,它真正反映了云雨粒子的特征(尺度和数量),与雷达参数无关。
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