要使处于基态的氢原子受激发后能发射赖曼系(由激发态跃迁到基态发射的各谱线组成的谱线系)的最长波长的谱线,至少应向基态氢原子提供的能量是()。
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常温下大部分的原子是处于基态的,很少原子处于激发态或者亚稳态。
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已知用光照办法可将氢原子基态的电子电离,可用的最长波长的光是91.3nm的紫外光,那么氢原子从各受激态跃迁至基态的莱曼系光谱的波长可表示为()。
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假定氢原子原是静止的,则氢原子从n = 3的激发态直接通过辐射跃迁到基态的反冲速度大约是()
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在气体放电管中,用能量为12.1eV的电子去轰击处于基态的氢原子,此时氢原子所能发射的光子的能量只能是()。
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在氢气放电管中,用能量为12.2eV的电子去轰击处于基态的氢原子。试确定氢原子所能发射的谱线的波长。
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原子蒸气受具有特征波长的光源照射后,其中一些自由原子被激发跃迁至较高能态,然后以直接跃迁形式回复到基态,当激发辐射的波长与所产生的荧光波长相同时,这种荧光称为()。
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根据量子力学理论,原子内电子的量子态由(n,l,ml,ms)四个量子数表征。那么,处于基态的氦原子内两个电子的量子态可由()和()两组量子数表征。
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已知温度为TK时,双原子分子AB的振动配分函数Q0v=1.02(即规定其基态的能值为0的振动配分函数),则粒子分布在v=0的振动能级(即基态)上的分布分数n0/N=()。
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