用波长为λ的单色光垂直照射到空气劈尖上，从反射光中观察干涉条纹，距顶点为L处是暗条纹。使劈尖角θ连续变大，直到该点处再次出现暗条纹为止（见图）。则劈尖角的改变量△θ是：（）

波长为λ的单色光垂直入射在缝宽为a＝4λ的单缝上，对应于衍射角＝30°，单缝处的波阵面要划分的波带数目为（）。

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（2011）有一玻璃劈尖，置于空气中，劈尖角为θ，用波长为λ的单色光垂直照射时，测得相邻明纹间距为ι，若玻璃的折射率为n，则θ、λ、ι与n之间的关系为：（）

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（2009）波长为λ的单色光垂直照射到置于空气中的玻璃劈尖上，玻璃的折射率为n，则第三级暗条纹处的玻璃厚度为：（）

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波长为λ的单色平行光垂直入射到薄膜上，已知n12>n3，如图所示。则从薄膜上、下两表面反射的光束①与②的光程差是：（）

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（2013）波长为λ的单色光垂直照射在折射率为n的劈尖薄膜上，在由反射光形成的干涉条纹中，第五级明条纹与第三级明条纹所对应的薄膜厚度差为：（）

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用劈尖干涉法可检测工件表面缺陷，当波长为λ的单色平行光垂直入射时，若观察到的干涉条纹如图所示，每一条纹弯曲部分的顶点恰好与其左边条纹的直线部分的连线相切，则工件表面与条纹弯曲处对应的部分应：（）

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一单色平行光束垂直照射在宽度为1.0mm的单缝上，在缝后放一焦距为2.0m的会聚透镜。已知位于透镜焦平面处屏幕上的中央明条纹宽度为2.0mm，则入射光波长约为：（）

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真空中波长为λ的单色光，在折射率为n的均匀透明媒质中，从A点沿某一路径传播到B点（如图所示）。设路径的长度为ι，A、B两点光振动相位差记为△φ，则ι和△φ的值分别为：（）

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用波长为5893×10-7m的钠光垂直照射在折射率为1.52的介质劈尖的上表面上,若测行相邻两条明纹中心的距离为5.0mm,则此劈尖的楔角θ为（　）

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